Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
Следующая версия		Предыдущая версия
lab1:experiment_12 [2019/04/23 08:02] – root_slab1:experiment_12 [2026/09/04 06:05] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 7: Строка 7:
 После зарядки системы, подводящие провода отключаются. При этом отключается ёмкость $C_0$ вместе с зарядом, остающимся на ней, и вольтметр показывает новое значение $U_0$, соответствующее оставшемуся заряду  После зарядки системы, подводящие провода отключаются. При этом отключается ёмкость $C_0$ вместе с зарядом, остающимся на ней, и вольтметр показывает новое значение $U_0$, соответствующее оставшемуся заряду 
 $$ $$
-Q_0=(c_1+C_{12}(D^*))\cdot U_0, \ \ \ \ \ (1.2.2)+Q_0=(C_1+C_{12}(D^*))\cdot U_0, \ \ \ \ \ (1.2.2)
 $$ $$
 где $D=D^*$ --- расстояние, соответствующее моменту отключения проводов источника от схемы. При дальнейших манипуляциях, если можно пренебречь утечками заряда, заряд $Q_0$ сохраняется, а показания вольтметра будут изменяться с перемещением пластины 2 следующим образом: где $D=D^*$ --- расстояние, соответствующее моменту отключения проводов источника от схемы. При дальнейших манипуляциях, если можно пренебречь утечками заряда, заряд $Q_0$ сохраняется, а показания вольтметра будут изменяться с перемещением пластины 2 следующим образом:
Строка 14: Строка 14:
 $$ $$
 $$ $$
-\frac 1{C(D)}=\frac 1{C_1}+\frac{C_D+C_{\Delta}}{C_D\cdot C_{\Delta}}, \ \ \ \ \  (1.2.4)+C(D)=C_1+\frac{C_D\cdot C_{\Delta}}{C_D+C_{\Delta}}, \ \ \ \ \  (1.2.4)
 $$ $$
 Будем в дальнейших расчетах считать, что даже при больших значениях    $D$ ёмкость зазора между диэлектриком и пластиной 2 может быть, с небольшими погрешностями (см. задания к работе), вычислена, используя формулу для плоского конденсатора $C=\frac{S}{4\pi\cdot \delta z}$, где $\delta z$ --- расстояние между пластинами, а $S$ --- площадь пластин. Связь между измеряемой величиной разности потенциалов и параметрами установки в этом случае примет вид (проверьте это выражение):  Будем в дальнейших расчетах считать, что даже при больших значениях    $D$ ёмкость зазора между диэлектриком и пластиной 2 может быть, с небольшими погрешностями (см. задания к работе), вычислена, используя формулу для плоского конденсатора $C=\frac{S}{4\pi\cdot \delta z}$, где $\delta z$ --- расстояние между пластинами, а $S$ --- площадь пластин. Связь между измеряемой величиной разности потенциалов и параметрами установки в этом случае примет вид (проверьте это выражение): 
 $$ $$
-\frac{U_D}{Q_0}=\frac 1{C_1}+\frac{4\pi}{\varepsilon S}(\Delta +\varepsilon D). \ \ \ \ \ (1.2.5)+\frac{Q_0}{U_D}=C_1+\frac{\varepsilon S}{4\pi(\Delta +\varepsilon D)}. \ \ \ \ \ (1.2.5), СГС
 $$ $$
-В уравнении есть при неизвестных параметра: $\varepsilon , C_1$   и  $Q_0$. Очевидно, что для их определения в данном эксперименте необходимо выполнить минимум три измерения.  +Очевидно, что для их определения в данном эксперименте необходимо выполнить минимум три измерения, т.к. в уравнении есть три неизвестных параметра: $\varepsilon , C_1$   и  $Q_0$.  
 + 
 +Важно заметить, что формулы (1.2.4) и (1.2.5) являются почти правильными когда расстояние $D$ мало по сравнению с размерами пластин. А также категорически нельзя допускать соприкосновения подвижной пластины с диэлектриком, т.к. на его поверхность будет перенесен заряд, который потом на ней и останется. Т.о., вносить заряд в систему можно при $\sqrt{S}\gg D_0\neq 0$. Выберем, например, значение $D_0$ таким, чтобы при уменьшении $D$ до нуля, значение напряжения уменьшалось процентов на $20\%.$ После касания пластины диэлектрика, для снятия, оставшегося на его поверхности заряда, не забудьте протереть поверхность диэлектрика ладонью с зажатым в ней заземленным проводом. Ещё одно расстояние можно выбрать, увеличив $D=2D_0$ в два раза. Не забудьте делать измерение $D=0$ последним. Т.о. получится система уравнений: $D_0$, $2D_0$ и $D=0$:
  
-Выберем, например, значения $D=D_{max}, \frac{D_{max}}2$ и $D=0$. Получим систему уравнений 
 $$ $$
-\frac{U(D_{max})}{Q_0}=\frac 1{C_1}+\frac{4\pi D_{max}}{S}+\frac{Q_0}{U_{D_0}}=C_1+\frac{\varepsilon S}{4\pi (\Delta + \varepsilon D_0)}    \hspace{5cm} 
 +$$      
 $$ $$
-$$\frac{\frac 12 U(D_{max})}{Q_0}=\frac 1{C_1}+\frac{2\pi D_{max}}{S} \ \ \ \ \ (1.2.6)+\frac{Q_0}{U_{2D_0}}=C_1+\frac{\varepsilon S}{4\pi (\Delta + \varepsilon 2 D_0)}  \hspace{3cm}   (1.2.6)  
 +$$   
 $$ $$
-$$\frac{U(0)}{Q_0}=\frac 1{C_1}+\frac{4\pi \Delta}{\varepsilon S} +\frac{Q_0}{U_{D=0}}=C_1+\frac{\varepsilon S}{4\pi \Delta }                        \hspace{5cm} 
-$$ +$$         
-Решая систему (проверьте), вы получите значения неизвестных + 
-$$ +Решая данную систему уравнений (1.2.6), можно найти итоговые значения $\varepsilon , C_1$   и  $Q_0$.  
-Q_0=\frac S{2\pi D_{max}}(U(D_{max})-U(\frac 12 D_{max})) + 
-$$ +Используя полученные значения, постройте теоретический график зависимости (1.2.5) и наложите на него экспериментальные точки. Объясните различие экспериментальных и расчётных значений.  
-$$ + 
-C_1=\frac S{2\pi D_{max}} +**Назад** к описанию лабораторных работ раздела [[lab1:lab1|Электростатика и магнитостатика]] или **далее** к [[lab1:tasks_12|заданиям]]
-\frac{(U(D_{max})-U(\frac 12 D_{max}))}{(2U(\frac 12D_{max})-U( D_{max}))}, \ \ \ \ \ (1.2.7) +
-$$ +
-$$ +
-\varepsilon =\frac{4\pi \Delta}{S}\cdot \frac{Q_0C_1}{U(0)C_1-Q_0}. +
-$$ +
-Используя полученные значения, постройте график зависимости (1.2.5) и наложите на него экспериментальные точки. Объясните различие экспериментальных и расчётных значений. +