Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- lab2:теория24 [2021/08/31 06:26] – root
+++ lab2:теория24 [2026/09/04 06:05] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
@@ Строка 44: / Строка 44: @@
 следующее выражение для среднего квадрата флуктуаций тока $I$ диода:
 $$
-\overline{ \Delta I_{\text{др}}^2}=2eI\Delta f,\label{eq:16}
+\overline{ \Delta I_{\text{др}}^2}=2eI\Delta f,
 $$
 где $e$ --- заряд электрона; $\Delta f$ --- полоса частот, в которой
@@ Строка 52: / Строка 52: @@
 напряжения на нем равен:
 $$
-\overline{\Delta U_{\text{др}}^2}=2eI\left|Z\right|^{2}\Delta f,\label{eq:17} \eqno{(1)}
+\overline{\Delta U_{\text{др}}^2}=2eI\left|Z\right|^{2}\Delta f, \,\,\,\,\,\,\,\, {(1)}
 $$
 где $\left|Z\right|$ --- модуль комплексного сопротивления.
@@ Строка 74: / Строка 74: @@
 сопротивления от частоты имеет вид
 $$
-Z(\omega)=\frac{R+i\omega L}{1-\omega^{2}LC+i\omega RC}.\label{eq:18}
+Z(\omega)=\frac{R+i\omega L}{1-\omega^{2}LC+i\omega RC}.
 $$
 Если такой контур служит нагрузкой вакуумного диода, напряжение шумов на нем равно:
 $$
-(**) \,\,\,\, \overline{ \Delta U_{\text{др}}^2} =2eI\int_{0}^{\infty}\left|Z(f)\right|^{2}df=\frac{2eI}{2\pi}\int_{0}^{\infty}\left|Z(\omega)\right|^{2}d\omega.\label{eq:19}
+\overline{ \Delta U_{\text{др}}^2} =2eI\int_{0}^{\infty}\left|Z(f)\right|^{2}df=\frac{2eI}{2\pi}\int_{0}^{\infty}\left|Z(\omega)\right|^{2}d\omega. \,\,\,\,\,\,\,{(2)}
 $$
 Когда добротность контура $Q$ велика $Q=\frac{\omega_{0}L}{R}=\frac{1}{\omega_{0}CR}\gg1,$
 где $\omega_{0}\approx\frac{1}{\sqrt{LC}}$ --- резонансная частота,
-из выражения (**) можно получить
+из выражения (2) можно получить
 $$
-e=\frac{2\omega_{0}C^{2}\overline{ U_{\text{др}}^{2}} }{IQ}.\label{eq:20}
+e=\frac{2\omega_{0}C^{2}\overline{ U_{\text{др}}^{2}} }{IQ}.
 $$
 Это выражение используется для определения заряда электрона.
 Назад к [[lab2:lab2|описанию ]] лабораторных работ "Физические явления в вакуумном диоде" или далее к [[идея24|идеи эксперимента и его рабочей схемы]]