Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
Следующая версия		Предыдущая версия
lab2:термоэлектронная_эмиссия [2024/08/22 12:36] – rootlab2:термоэлектронная_эмиссия [2026/09/04 06:05] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 52: Строка 52:
 до $\infty$:  до $\infty$: 
 $$ $$
-W_{p}=\int_{0}^{\infty}F(x)dx=\frac{e^{2}}{4x_{0}}+\int_{x_{0}}^{\infty}\frac{e^{2}}{4x^{2}}dx=\frac{e^{2}}{2x},+W_{p}=\int_{0}^{\infty}F(x)dx=\frac{e^{2}}{4x_{0}}+\int_{x_{0}}^{\infty}\frac{e^{2}}{4x^{2}}dx=\frac{e^{2}}{2x_{0}},
 $$ $$
 где $e$ --- заряд электрона. где $e$ --- заряд электрона.
Строка 70: Строка 70:
 электронов квантовой системы по энергиям в этом случае описывается электронов квантовой системы по энергиям в этом случае описывается
 статистикой Ферми-- Дирака. статистикой Ферми-- Дирака.
- +{{:lab2:21-2.png?500 |рис. 3}} 
-{{:lab2:pic03.png?500 |}}+/* {{:lab2:pic03.png?500 |рис. 3}} */
  
 На рис. 3 изображен вид этого распределения для двух значений температуры: На рис. 3 изображен вид этого распределения для двух значений температуры:
Строка 110: Строка 110:
 Ферми $W_{f}$ и работа выхода различных металлов.) Ферми $W_{f}$ и работа выхода различных металлов.)
  
-| Металл | $n\cdot10^{28}$, $\text{м}^{3}$ | $W_{f}\cdot10^{19}$, Дж  | $\varphi,$ эВ |+| Металл | $n\cdot10^{28}$, $\text{м}^{-3}$ | $W_{f}\cdot10^{-19}$, Дж  | $\varphi,$ эВ |
 | Th | 3 | 5,28 | 3,3 | | Th | 3 | 5,28 | 3,3 |
 | K | 1,33 | 3,55 | 2,2 | | K | 1,33 | 3,55 | 2,2 |