Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
Следующая версия		Предыдущая версия
lab4:классификация_магнетиков [2019/04/09 17:27] – root_slab4:классификация_магнетиков [2026/09/04 06:04] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 68: Строка 68:
 {{ :lab4:m08.png?400 |}} {{ :lab4:m08.png?400 |}}
  
-Плавное увеличение магнитного поля приводит к упругому смещению границ доменов таким образом, что размеры доменов, магнитные моменты которых близки к направлению магнитного поля, увеличиваются за счет доменов с противоположным направлением магнитных моментов (рис. 8, \textit{б}).+Плавное увеличение магнитного поля приводит к упругому смещению границ доменов таким образом, что размеры доменов, магнитные моменты которых близки к направлению магнитного поля, увеличиваются за счет доменов с противоположным направлением магнитных моментов (рис. 8, //б//).
  
 //Процесс смещения// границ в //слабых// полях (на начальном участке **оа** кривой намагничивания) --- //обратимый//. Это значит, что при увеличении поля границы доменов движутся в одну сторону, а при уменьшении поля смещение границ будет происходить в обратном направлении.  //Процесс смещения// границ в //слабых// полях (на начальном участке **оа** кривой намагничивания) --- //обратимый//. Это значит, что при увеличении поля границы доменов движутся в одну сторону, а при уменьшении поля смещение границ будет происходить в обратном направлении. 
Строка 103: Строка 103:
 Q=\frac{1}{4\pi } \oint HdM \ \ \frac{эрг}{см^3}, Q=\frac{1}{4\pi } \oint HdM \ \ \frac{эрг}{см^3},
 $$ $$
-\noindent где $\oint HdM $ --- произведение площади петли на масштабы $M$ и $H$ (при условии $M\gg H$, что выполняется в ферромагнетиках).  Cредняя за период мощность потерь в образце $W$ равна:+\noindent где $\oint HdM $ --- произведение площади петли на масштабы $M$ и $H$ (при условии $M\gg H$, что выполняется в ферромагнетиках).  Средняя за период мощность потерь в образце $W$ равна:
 $$ $$
 W=QVf,  W=QVf, 
Строка 131: Строка 131:
  
 При намагничивании магнитного материала переменным полем произойдет расширение петли гистерезиса за счет дополнительных потерь на вихревые токи, которые //пропорциональны квадрату частоты// и //обратно пропорциональны удельному сопротивлению// $\rho$ материала. Поэтому в высокочастотных цепях использование ферромагнитных металлов нецелесообразно, вследствие их большой электропроводности. Этого недостатка лишены ферриты, так как их удельное сопротивление в $10^6\div 10^{13}$ раз больше удельного сопротивления металлов (см. табл. П4). Наибольшее применение ферриты имеют при работе на высоких частотах и при больших скоростях перемагничивания. В электрическом отношении ферриты можно отнести к классу полупроводников или диэлектриков.  При намагничивании магнитного материала переменным полем произойдет расширение петли гистерезиса за счет дополнительных потерь на вихревые токи, которые //пропорциональны квадрату частоты// и //обратно пропорциональны удельному сопротивлению// $\rho$ материала. Поэтому в высокочастотных цепях использование ферромагнитных металлов нецелесообразно, вследствие их большой электропроводности. Этого недостатка лишены ферриты, так как их удельное сопротивление в $10^6\div 10^{13}$ раз больше удельного сопротивления металлов (см. табл. П4). Наибольшее применение ферриты имеют при работе на высоких частотах и при больших скоростях перемагничивания. В электрическом отношении ферриты можно отнести к классу полупроводников или диэлектриков. 
 +
 +Назад [[:lab4:Магнитное поле в веществе|Магнитное поле в веществе]]
 +или далее [[:lab4:Поведение спонтанной намагниченности|Поведение спонтанной намагниченности и магнитной восприимчивости при фазовых переходах]]