Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
Следующая версия		Предыдущая версия
lab4:краткая_теория_5 [2019/04/10 17:33] – root_slab4:краткая_теория_5 [2026/09/04 06:04] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 6: Строка 6:
  
 Из //классической// теории фазовых переходов [1. Гл. 16 и 3. Гл. 3] следует, что в области температур выше точки Кюри ферромагнетики должны подчиняться закону Кюри --- Вейсса  Из //классической// теории фазовых переходов [1. Гл. 16 и 3. Гл. 3] следует, что в области температур выше точки Кюри ферромагнетики должны подчиняться закону Кюри --- Вейсса 
-$$ \label{GrindEQ__33_}  +$$ 
-\chi =\frac{C}{T-T_{c} } .     +\chi =\frac{C}{T-T_{c} } .
 $$ $$
 Эта зависимость несколько напоминает закон Кюри для парамагнетиков $\chi =\frac{C}{T} $, но магнитная восприимчивость $\chi $ в формуле обратно пропорциональна не абсолютной температуре $T,$ а разности температур $(T-T_{c}).$  Эта зависимость несколько напоминает закон Кюри для парамагнетиков $\chi =\frac{C}{T} $, но магнитная восприимчивость $\chi $ в формуле обратно пропорциональна не абсолютной температуре $T,$ а разности температур $(T-T_{c}).$ 
Строка 28: Строка 28:
 \frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } , \ \ \ T > T_c, \frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } , \ \ \ T > T_c,
 $$ $$
-где $A$ и $B$ --- константы; $\beta $ и $\gamma $} --- критические индексы магнитного перехода, которые в парамагнитной области равны: $\beta = \frac 12,$ $\gamma =1.$ Вблизи точки Кюри $T_c $ значения критических индексов существенно отличаются от теоретических (см. табл. 1).+где $A$ и $B$ --- константы; $\beta $ и $\gamma $ --- критические индексы магнитного перехода, которые в парамагнитной области равны: $\beta = \frac 12,$ $\gamma =1.$ Вблизи точки Кюри $T_c $ значения критических индексов существенно отличаются от теоретических (см. табл. 1).
  
 Таблица 1 Таблица 1
Строка 46: Строка 46:
 \frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } , \ \ \ T > T_c, \frac{1}{\chi } =B(T-T_{c} )^{\gamma } , \ \ \ T > T_c,
 $ магнитная восприимчивость в точке Кюри должна быть бесконечной. В действительности для реальных образцов она принимает конечное значение  $\chi _0$, поэтому величину $\gamma $ определяют из соотношения  $ магнитная восприимчивость в точке Кюри должна быть бесконечной. В действительности для реальных образцов она принимает конечное значение  $\chi _0$, поэтому величину $\gamma $ определяют из соотношения 
-$$ \label{GrindEQ__36_}  +$$ 
-\frac{1}{\chi } -\frac{1}{\chi _{0} } =B(T-T_{c} )^{\gamma } . +\frac{1}{\chi } -\frac{1}{\chi _{0} } =B(T-T_{c} )^{\gamma } .
 $$ $$
  
Строка 53: Строка 53:
   - получить экспериментальную зависимость магнитной восприимчивости от температуры (см. рис. 4), после обработки которой найти температуру Кюри $T_c$  и соответствующее значение $\chi _0$; {{ :lab4:504.png?400 |}}   - получить экспериментальную зависимость магнитной восприимчивости от температуры (см. рис. 4), после обработки которой найти температуру Кюри $T_c$  и соответствующее значение $\chi _0$; {{ :lab4:504.png?400 |}}
   - зная значения $T_c$ и $\chi _0$, построить график зависимости  $\lg \left(\frac{1}{\chi } - \frac{1}{\chi _0}\right)$ от $\lg \left(T-T_{c} \right)$ и по угловому коэффициенту прямой определить значение $\gamma $.   - зная значения $T_c$ и $\chi _0$, построить график зависимости  $\lg \left(\frac{1}{\chi } - \frac{1}{\chi _0}\right)$ от $\lg \left(T-T_{c} \right)$ и по угловому коэффициенту прямой определить значение $\gamma $.
 +
 +Назад к [[lab4:lab4|описанию ]] лабораторных работ "Электрические и магнитные свойства твердых тел" или далее 
 +к [[:lab4:Эксперимент|описанию установки]]
 +