Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		Предыдущая версия
lab4:парамагнетики [2019/04/08 17:45] – создано root_slab4:парамагнетики [2026/09/04 06:04] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 11: Строка 11:
 При наложении внешнего, однородного магнитного поля возникнут силы, ориентирующие магнитный момент каждого атома по направлению вектора $\vec B$. В зависимости от ориентации магнитного момента атом будет иметь различную магнитную энергию:  При наложении внешнего, однородного магнитного поля возникнут силы, ориентирующие магнитный момент каждого атома по направлению вектора $\vec B$. В зависимости от ориентации магнитного момента атом будет иметь различную магнитную энергию: 
 $$ $$
-U=-(\vec m\vec B)=mB\cos \alpha ,+U=-(\vec m\vec B)=-mB\cos \alpha ,
 $$  $$ 
 где $\alpha $ --- угол между направлением магнитного момента $\vec m$ и вектором магнитного поля $\vec B$. Минимальное значение энергии будет при параллельной ориентации векторов $\vec m$ и $\vec B$. Этой ориентации противодействует хаотическое тепловое движение равное $кТ.$ В результате установится некоторый результирующий магнитный момент, и тело окажется намагниченным. При комнатной температуре, не очень сильных магнитных полях и в предположении, что между атомами отсутствует взаимодействие, намагниченность равна  где $\alpha $ --- угол между направлением магнитного момента $\vec m$ и вектором магнитного поля $\vec B$. Минимальное значение энергии будет при параллельной ориентации векторов $\vec m$ и $\vec B$. Этой ориентации противодействует хаотическое тепловое движение равное $кТ.$ В результате установится некоторый результирующий магнитный момент, и тело окажется намагниченным. При комнатной температуре, не очень сильных магнитных полях и в предположении, что между атомами отсутствует взаимодействие, намагниченность равна 
Строка 32: Строка 32:
 \chi =\frac{Nm^{2} }{3kT} =\frac{C}{T} ,      \chi =\frac{Nm^{2} }{3kT} =\frac{C}{T} ,     
 $$ $$
-где $С = Nm{}^{2}$/3k$ --- константа Кюри; $Т$ --- абсолютная температура (температура, отсчитываемая от абсолютного нуля). Обратная магнитная восприимчивость линейно зависит от температуры, при этом угол наклона определяется величинами $N$ и $\vec m.$+где $С = \frac{Nm^{2}}{3k}$ --- константа Кюри; $Т$ --- абсолютная температура (температура, отсчитываемая от абсолютного нуля). Обратная магнитная восприимчивость линейно зависит от температуры, при этом угол наклона определяется величинами $N$ и $\vec m.$
  
 Имеются парамагнетики, для которых магнитная восприимчивость очень слабо зависит от температуры (щелочные металлы) и с аномальной температурной зависимостью (титан, цирконий и др.). Имеются парамагнетики, для которых магнитная восприимчивость очень слабо зависит от температуры (щелочные металлы) и с аномальной температурной зависимостью (титан, цирконий и др.).