Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
lab4:поведение_вблизи_фазового_перехода [2019/04/07 15:32] – root_slab4:поведение_вблизи_фазового_перехода [2026/09/04 06:04] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 10: Строка 10:
 $$ $$
  
-Из последнего выражения видно, что диэлектрическая проницаемость имеет особенность в точке $\frac{4\pi }{3} \frac{\alpha }{v} =1$, которая соответствует фазовому переходу. Заметим, что $v$ увеличивается с повышением температуры вследствие теплового расширения. Поскольку расширение мало, то для определения температурной зависимости $\varepsilon (T)$ выше точки фазового перехода (в неполярной фазе) мы можем разложить знаменатель уравнения в ряд Тэйлора в окрестности точки перехода $T_{c}$ по степеням $(T -- T_{c}$: +Из последнего выражения видно, что диэлектрическая проницаемость имеет особенность в точке $\frac{4\pi }{3} \frac{\alpha }{v} =1$, которая соответствует фазовому переходу. Заметим, что $v$ увеличивается с повышением температуры вследствие теплового расширения. Поскольку расширение мало, то для определения температурной зависимости $\varepsilon (T)$ выше точки фазового перехода (в неполярной фазе) мы можем разложить знаменатель уравнения в ряд Тэйлора в окрестности точки перехода $T_{c}$ по степеням $(T - T_{c})$:
 $$ $$
 1-\frac{4\pi }{3} \frac{\alpha }{v} \approx -\frac{4\pi }{3} \alpha _{c} \left[\frac{\partial }{\partial T} \left(\frac{1}{v} \right)\right]_{T_{c} } \left(T-T_{c} \right),   1-\frac{4\pi }{3} \frac{\alpha }{v} \approx -\frac{4\pi }{3} \alpha _{c} \left[\frac{\partial }{\partial T} \left(\frac{1}{v} \right)\right]_{T_{c} } \left(T-T_{c} \right),