Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
lab4:экспериментальная_установка [2021/09/17 05:58] – rootlab4:экспериментальная_установка [2026/09/04 06:04] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 8: Строка 8:
 {{ :lab4:лр4.4-2.jpg?900 |Принципиальная схема}}  {{ :lab4:лр4.4-2.jpg?900 |Принципиальная схема}} 
 /* {{ :lab4:401.png?300 |}} */ /* {{ :lab4:401.png?300 |}} */
-Через одну катушку $L_1$ пропускается ток $I$, который создает намагничивающее поле $H$, определяемое уравнением((Далее все формулы будут приведены в системе СГС.))+Через одну катушку $L_1$ пропускается ток $I$, который создает намагничивающее поле $H$, определяемое уравнением
 $$ $$
 \oint \limits_{C}Hdl =I \ \ \mbox{ (СИ), }  \oint \limits_{C}Hdl =\frac{4\pi }{c} I, \ \  \mbox{ (СГС).} \oint \limits_{C}Hdl =I \ \ \mbox{ (СИ), }  \oint \limits_{C}Hdl =\frac{4\pi }{c} I, \ \  \mbox{ (СГС).}
Строка 15: Строка 15:
  
 Допустим у нас магнитное поле создаётся тороидальной катушкой и имеются образцы //тороидальной// формы, с радиусом поперечного сечения существенно меньшим радиуса тора (в //замкнутой магнитной цепи//).  Намагничивающая катушка намотана равномерно по всей длине и создается достаточно однородное магнитное поле: Допустим у нас магнитное поле создаётся тороидальной катушкой и имеются образцы //тороидальной// формы, с радиусом поперечного сечения существенно меньшим радиуса тора (в //замкнутой магнитной цепи//).  Намагничивающая катушка намотана равномерно по всей длине и создается достаточно однородное магнитное поле:
-$$H=\frac{N_{1} }{2\pi r} I_{1}\,,+$$H=\frac{N_{1} }{2\pi r} I_{1} \ \ \mbox{ (СИ),}
 $$ $$
 где $N_{1}$ --- суммарное число витков намагничивающей катушки,  где $N_{1}$ --- суммарное число витков намагничивающей катушки, 
Строка 65: Строка 65:
 Магнитное поле длинного соленоида, у которого длина $l$ много больше диаметра  $d,$ определяется по формуле: Магнитное поле длинного соленоида, у которого длина $l$ много больше диаметра  $d,$ определяется по формуле:
 $$ $$
-H=\frac{N_1 I_1}{l} .     +H=\frac{N_1 I_1}{l} \ \ \mbox{ (СИ).}
 $$ $$
  
Строка 71: Строка 71:
   - Во--первых, применимость последней формулы, т.е. можно ли используемый нами соленоид считать длинным?    - Во--первых, применимость последней формулы, т.е. можно ли используемый нами соленоид считать длинным? 
   - Во--вторых, диаметры витков соленоида и образца могут значительно отличаться и соответственно какое из них надо учитывать при расчете? Ответы на эти вопросы найдите самостоятельно.   - Во--вторых, диаметры витков соленоида и образца могут значительно отличаться и соответственно какое из них надо учитывать при расчете? Ответы на эти вопросы найдите самостоятельно.
-  - Кроме того, в образцах с //разомкнутой// магнитной цепью имеется воздушный зазор, который, как правило, обладает большим [[магнитное сопротивление|магнитным сопротивлением]] по сравнению с остальной частью цепи. Наличие зазора может существенно изменить ход кривой намагничивания, значение магнитной восприимчивости и другие свойства. +  - Кроме того, в образцах с //разомкнутой// магнитной цепью имеется воздушный зазор, который, как правило, обладает большим //магнитным сопротивлением// по сравнению с остальной частью цепи. Наличие зазора может существенно изменить ход кривой намагничивания, значение магнитной восприимчивости и другие свойства. 
  
 В теле с //воздушным зазором// при его намагничивании возникают магнитные полюсы, которые создают размагничивающее поле $\vec H_{0},$ направленное противоположно внешнему полю $\vec H,$ и поэтому ослабляет его. Истинное поле $\vec H_{i} $ внутри образца равно: $\vec H_{i} =\vec H-\vec H_{0}.$ В теле с //воздушным зазором// при его намагничивании возникают магнитные полюсы, которые создают размагничивающее поле $\vec H_{0},$ направленное противоположно внешнему полю $\vec H,$ и поэтому ослабляет его. Истинное поле $\vec H_{i} $ внутри образца равно: $\vec H_{i} =\vec H-\vec H_{0}.$