Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
lab5:теория_53 [2020/03/04 08:00] – [Режим интегрирования тока на собственной индуктивности] root_slab5:теория_53 [2026/09/04 06:03] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 48: Строка 48:
 Фактически это случай малой активной нагрузки по сравнению с индуктивной. Тогда членом $\left(R_{н} +r\right)I_{2} $ в уравнении определения $\varepsilon (t)$ можем пренебречь и это уравнение непосредственно интегрируется Фактически это случай малой активной нагрузки по сравнению с индуктивной. Тогда членом $\left(R_{н} +r\right)I_{2} $ в уравнении определения $\varepsilon (t)$ можем пренебречь и это уравнение непосредственно интегрируется
 $$ $$
-I_{2} (t)=\frac{1}{L} \int _{0}^{t}e^{-{\frac{\xi }{ \tau } }}  \varepsilon \left(\xi \right)\, d\xi =-MI_{2} \left(t\right) +I_{2} (t)=\frac{1}{L} \int _{0}^{t}e^{-{\frac{\xi }{ \tau } }}  \varepsilon \left(\xi \right)\, d\xi \approx -\frac{M}{L}I_{1} \left(t\right)
 $$ $$
 или или
Строка 88: Строка 88:
 $$ $$
 можем записать уравнение для замкнутой цепи можем записать уравнение для замкнутой цепи
-\begin{equation} \label{GrindEQ__10_}  +$$ 
-\varepsilon \left(t\right)=L\frac{dI_{2} }{dt} +\frac{1}{C_{н} } \int I_{2} dt+\left(R_{н} +r\right)I_{2}  =-M\frac{dI_{1} \left(t\right)}{dt} ,   +\varepsilon \left(t\right)=L\frac{dI_{2} }{dt} +\frac{1}{C_{н} } \int I_{2} dt+\left(R_{н} +r\right)I_{2}  =-M\frac{dI_{1} \left(t\right)}{dt} , 
-\end{equation} +$$
 где $I_{2} $ --- ток в цепи пояса; $I_{1} $ --- исследуемый импульс тока. где $I_{2} $ --- ток в цепи пояса; $I_{1} $ --- исследуемый импульс тока.
  
 Подберем параметры интегрирующей цепочки так, чтобы при протекании тока $I_{2} \left(t\right)$ с характерным временем $\tau _{н} $ по цепи пояса основное падение напряжения падало на активном сопротивлении $R_{н} +r$  пояса. Это соответствует требованию малости величины индуктивного импеданса пояса $\omega L\ll R_{н} +r$ и емкостного сопротивления $(\omega  C_н)^{-1}\ll R_{н} +r$ (при $\omega \approx \tau _{н}^{-1} $) на характерных частотах исследуемого импульса тока. Одновременно это также требование малости $\tau _{н} $ по сравнению с временем $\tau $ интегрирования $R_{н} C_{н} $ цепочки $\tau =\left(R_{н} +r\right)C_{н} $. При таких условиях последнее уравнение  преобразуется в  Подберем параметры интегрирующей цепочки так, чтобы при протекании тока $I_{2} \left(t\right)$ с характерным временем $\tau _{н} $ по цепи пояса основное падение напряжения падало на активном сопротивлении $R_{н} +r$  пояса. Это соответствует требованию малости величины индуктивного импеданса пояса $\omega L\ll R_{н} +r$ и емкостного сопротивления $(\omega  C_н)^{-1}\ll R_{н} +r$ (при $\omega \approx \tau _{н}^{-1} $) на характерных частотах исследуемого импульса тока. Одновременно это также требование малости $\tau _{н} $ по сравнению с временем $\tau $ интегрирования $R_{н} C_{н} $ цепочки $\tau =\left(R_{н} +r\right)C_{н} $. При таких условиях последнее уравнение  преобразуется в 
-\begin{equation}  +$$ 
-\varepsilon \left(t\right)=\left(R_{н} +r\right)I_{2} \left(t\right)=-M\frac{dI_1}{dt},   +\varepsilon \left(t\right)=\left(R_{н} +r\right)I_{2} \left(t\right)=-M\frac{dI_1}{dt}, 
-\end{equation} +$$
 из которого находим зависимость $I_{1} \left(t\right)$ от $I_{2} \left(t\right)$ из которого находим зависимость $I_{1} \left(t\right)$ от $I_{2} \left(t\right)$
-\begin{equation} \label{GrindEQ__12_}  +$$ 
-I_{1} \left(t\right)=-\frac{R_{н} +r}{M} \int I_{2} \left(t\right)dt ,   +I_{1} \left(t\right)=-\frac{R_{н} +r}{M} \int I_{2} \left(t\right)dt , 
-\end{equation} +$$
  
 Рассмотрим напряжение $U_{н} $ на емкости $C_{н} $ с выхода интегрирующей цепочки, смысл использования которой и состоял в том, чтобы проинтегрировать $\varepsilon \left(t\right)$ и получить в явном виде $I_{1} \left(t\right)$ Рассмотрим напряжение $U_{н} $ на емкости $C_{н} $ с выхода интегрирующей цепочки, смысл использования которой и состоял в том, чтобы проинтегрировать $\varepsilon \left(t\right)$ и получить в явном виде $I_{1} \left(t\right)$
-\begin{equation} \label{GrindEQ__13_}  +$$ 
-U_{C} \left(t\right)=\frac{1}{C} \int I_{2} \left(t\right)dt .   +U_{C} \left(t\right)=\frac{1}{C} \int I_{2} \left(t\right)dt . 
-\end{equation} +$$
 Сравнивая последние выражения получаем Сравнивая последние выражения получаем
-\begin{equation} \label{GrindEQ__14_}  +$$ 
-I_{1} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{M} U_{C} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{L} N\cdot U_{C} \left(t\right).   +I_{1} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{M} U_{C} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{L} N\cdot U_{C} \left(t\right). 
-\end{equation} +$$
  
 Итак, получена явная и прямая зависимость измеряемого сигнала с пояса от формы исследуемого импульсного тока, что и являлось конечной целью. Зная параметры пояса и интегрирующей цепочки $R_{н}$, $r$, $C_{н} $, $L$, $N$, можно по напряжению на конденсаторе определить амплитуду $I_{0} \left(t\right)$. Условия работы пояса в этом режиме можно оценить неравенством Итак, получена явная и прямая зависимость измеряемого сигнала с пояса от формы исследуемого импульсного тока, что и являлось конечной целью. Зная параметры пояса и интегрирующей цепочки $R_{н}$, $r$, $C_{н} $, $L$, $N$, можно по напряжению на конденсаторе определить амплитуду $I_{0} \left(t\right)$. Условия работы пояса в этом режиме можно оценить неравенством
-\begin{equation}  +$$ 
-\frac{L}{R_{н} +r} \ll \tau _{н} \ll \left(R_{н} +r\right)C_{н} .   +\frac{L}{R_{н} +r} \ll \tau _{н} \ll \left(R_{н} +r\right)C_{н} . 
-\end{equation} +$$
  
  
Строка 146: Строка 146:
 {{ :lab5:пояс_роговского.jpg?direct |}} {{ :lab5:пояс_роговского.jpg?direct |}}
  
-Для создания импульсов тока $I_{1} \left(t\right)$ в данной работе обычно установлен генератор прямоугольных импульсов, выход которого согласован на нагрузку $50$Ом. От генератора на проводник, проходящий по оси двух поясов, подается прямоугольный импульс. Этот проводник нагружен на сопротивление $50$Ом, к которому подключается один из входов осциллографа для наблюдения за параметрами импульса генератора. Если в работе используется другой генератор, то нагрузку $50$Ом следует заменить на согласованную с генератором. К выходу пояса можно подключать различные варианты нагрузок для реализации работы пояса в режиме интегрирования тока на собственной индуктивности или режиме интегрирования тока на внешней емкости. Сигнал с этой нагрузки подается на второй вход осциллографа, на котором наблюдается форма импульса с интегрирующих $RL$ --- ($ U_{вых} =R_{н} \cdot I_1(t)N^{-1} $) или $RC$  --- +Для создания импульсов тока $I_{1} \left(t\right)$ в данной работе обычно установлен генератор прямоугольных импульсов, выход которого согласован на нагрузку $50$Ом. От генератора на проводник, проходящий по оси двух поясов, подается прямоугольный импульс. Этот проводник нагружен на сопротивление $50$Ом, к которому подключается один из входов осциллографа для наблюдения за параметрами импульса генератора. Если в работе используется другой генератор, то нагрузку $50$Ом следует заменить на согласованную с генератором. К выходу пояса можно подключать различные варианты нагрузок для реализации работы пояса в режиме интегрирования тока на собственной индуктивности или режиме интегрирования тока на внешней емкости. Сигнал с этой нагрузки подается на второй вход осциллографа, на котором наблюдается форма импульса с интегрирующих $RL$ --- ($ U_{вых} =R_{н} \cdot I_1(t)N^{-1} $) или $RC$  ---
 $$ $$
-I_{1} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{M} U_{C} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{M} N\cdot U_{C} \left(t\right)+I_{1} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{M} U_{C} \left(t\right)=-\frac{\left(R_{н} +r\right)C}{L} N\cdot U_{C} \left(t\right)
 $$ $$
 цепочек. Собственное активное сопротивление проводов r в лабораторных поясах мало и им можно пренебречь в соответствующих формулах. цепочек. Собственное активное сопротивление проводов r в лабораторных поясах мало и им можно пренебречь в соответствующих формулах.