Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
lab6:приложение_1 [2021/07/16 08:47] – rootlab6:приложение_1 [2026/09/04 06:06] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 4: Строка 4:
 $$ $$
 \phi \left(\alpha ,z\right)=\int _{0}^{\infty }dk\sin (kz-kvt)\left[\mu _{k} \exp \left(ka\alpha \right)+\nu _{k} \exp \left(-ka\alpha \right)\right] , \phi \left(\alpha ,z\right)=\int _{0}^{\infty }dk\sin (kz-kvt)\left[\mu _{k} \exp \left(ka\alpha \right)+\nu _{k} \exp \left(-ka\alpha \right)\right] ,
-\ \ \ \ \ (22)+\ \ \ \ \ (21)
 $$ $$
 а коэффициенты $\mu _{k} $ и $\nu _{k} $ находятся из граничных условий для азимутальной компоненты плотности тока $j_{\alpha } =0$ на обоих краях разреза. Обозначив угловую ширину разреза через $\Delta \alpha $ и приняв, что краям разреза соответствуют азимуты $\alpha =\pm (\pi -\frac{\Delta \alpha }{2})$, находим: а коэффициенты $\mu _{k} $ и $\nu _{k} $ находятся из граничных условий для азимутальной компоненты плотности тока $j_{\alpha } =0$ на обоих краях разреза. Обозначив угловую ширину разреза через $\Delta \alpha $ и приняв, что краям разреза соответствуют азимуты $\alpha =\pm (\pi -\frac{\Delta \alpha }{2})$, находим: