Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слеваПредыдущая версия
Следующая версия		Предыдущая версия
lab6:теория22 [2024/08/27 06:01] – rootlab6:теория22 [2026/09/04 06:06] (текущий) – внешнее изменение 127.0.0.1
Строка 1: Строка 1:
 ===== Краткая теория ===== ===== Краткая теория =====
  
-1. Ток в вакууме. Вакуумный диод+==== 1. Ток в вакууме. Вакуумный диод ====
 Когда говорят о токе в вакууме, обычно имеют в виду электронный ток, возникающий в вакуумированных объемах с введенными внутрь металлическими электродами. Промежуток между электродами включен в электрическую цепь. Электроны образуются в промежутке в результате электронной эмиссии, обусловленной различными физическими процессами. Различают следующие виды эмиссии: Когда говорят о токе в вакууме, обычно имеют в виду электронный ток, возникающий в вакуумированных объемах с введенными внутрь металлическими электродами. Промежуток между электродами включен в электрическую цепь. Электроны образуются в промежутке в результате электронной эмиссии, обусловленной различными физическими процессами. Различают следующие виды эмиссии:
   * термоэлектронную (под действием повышенной температуры катода);   * термоэлектронную (под действием повышенной температуры катода);
Строка 9: Строка 9:
  
  
-Простейший вакуумный прибор – диод – имеет два электрода, расположенных в вакуумированной колбе: катод и анод. Катод предназначен для создания электронного потока за счет термоэмиссии.  +Простейший вакуумный прибор -- диод -- имеет два электрода, расположенных в вакуумированной колбе: катод и анод. Катод предназначен для создания электронного потока за счет термоэмиссии. 
-По принципу действия термокатоды бывают прямого и косвенного накала (подогревные катоды). У прямонакальных приборов катодом служит сама нить накала. Для подогревных катодов нить накала служит лишь подогревателем, а сам катод – это проводящий электрод, на который нанесен оксидный слой, служащий для уменьшения работы выхода электронов. В этом случае катод электрически может быть либо соединен с одним из концов нити накала внутри лампы, либо изолирован от подогревателя и выведен отдельно. На рис. 1 приведена схема диода с подогревным катодом 2Ц2С, который используется в данной работе. +
-Максимальная практически достижимая плотность тока эмиссии вольфрамовых катодов достигает 15 А/см2, оксидных катодов – 100 А/см2.+
  
 +По принципу действия термокатоды бывают прямого и косвенного накала (подогревные катоды). У прямонакальных приборов катодом служит сама нить накала. Для подогревных катодов нить накала служит лишь подогревателем, а сам катод – это проводящий электрод, на который нанесен оксидный слой, служащий для уменьшения работы выхода электронов. В этом случае катод электрически может быть либо соединен с одним из концов нити накала внутри лампы, либо изолирован от подогревателя и выведен отдельно. На рисунке
 +{{ :lab6:22-1.png?500 |}}
 +приведена схема диода с подогревным катодом 2Ц2С, который используется в данной работе.
  
-Упрощённый вывод закона $\frac 32$ имеется в [[3.38|задаче 3.38]] задачника <<Электродинамика в задачах. Ч. 1. Электродинамика частиц и полей. // Меледин Г.В., Черкасский В.С.//>>, где при выводе рассматривается бесконечно тонкий катод.+Максимальная практически достижимая плотность тока эмиссии вольфрамовых катодов достигает 15 А/см$^2$, оксидных катодов -- 100 А/см$^2$. 
 + 
 +==== 2. Объемный заряд в вакуумном диоде ==== 
 + 
 +Вольфрамовый катод начинает испускать электроны при температуре около 1400°С, оксидный катод – при температуре около 350°С. С дальнейшим ростом температуры ток эмиссии экспоненциально возрастает по закону Ричардсона – Дэшмана (см. методическое пособие к работе 2.1).  
 + 
 +При подаче на анод диода положительного (относительно катода) потенциала в межэлектродном пространстве диода возникает ускоряющее электроны в направлении к аноду электрическое поле. Можно предположить, что в этом поле все испущенные катодом электроны устремятся к аноду так, что ток анода будет равен току эмиссии, однако экспериментальная проверка это предположение опровергает. Оно справедливо только для относительно низких температур и малых плотностей тока эмиссии. При бОльших температурах катода экспериментально наблюдаемый ток анода достигает насыщения и стабилизируется на постоянном уровне, не зависящем от температуры. С ростом анодного напряжения этот предельный ток монотонно и нелинейно возрастает. Наблюдаемое явление качественно объясняется влиянием пространственного заряда. 
 + 
 +Холодный катод вакуумного диода не способен испускать электроны. В этом режиме диод представляет собой обычный вакуумный конденсатор. Напряжённость электрического поля внутри такого конденсатора практически постоянна, а электрический потенциал между катодом и анодом в плоскопараллельной конфигурации изменяется по линейному закону. Одиночный электрон, попавший в такое поле, движется с постоянным ускорением, которое прямо пропорционально ускоряющему полю и, следовательно, напряжению на диоде. 
 + 
 +Нагретый катод начинает испускать электроны. При подаче на анод достаточно большого положительного напряжения все испущенные электроны испытывают ускорение в межэлектродном пространстве и движутся к аноду, образуя пространственный заряд, искажающий электрическое поле в конденсаторе. При малых токах эмиссии и малой концентрации электронов в межэлектродном вакууме влияние пространственного заряда незначительно: потенциал всех точек межэлектродного пространства снижается, но поле везде остаётся ускоряющим, поэтому почти все испущенные катодом электроны достигают анода. Ток анода равен току эмиссии катода и не зависит от анодного напряжения. 
 +При дальнейшем нагреве катода пространственный заряд увеличивается настолько, что вблизи катода возникает потенциальный барьер – область с потенциалом ниже, чем потенциал катода. Электроны, испущенные катодом, испытывают отталкивание от области пространственного заряда и попадают в тормозящее поле. Электроны, покинувшие катод с достаточно большой скоростью, преодолевают потенциальный барьер и продолжают путь к аноду. Другие, медленные, электроны этот барьер преодолеть не могут, поэтому ток анода оказывается существенно ниже тока эмиссии катода. Практические измерения показывают, что с ростом анодного напряжения ток анода монотонно и нелинейно возрастает. 
 +Количественная зависимость тока, ограниченного пространственным зарядом, от анодного напряжения и описывается законом «трёх вторых», которому посвящена данная работа. 
 + 
 +Первую формулировку закона предложил в 1911 году Клемент Чайлд, впоследствии закон был уточнён и обобщён работавшими независимо друг от друга Ирвингом Ленгмюром (1913), Вальтером Шоттки (1915) и Сергеем Анатольевичем Богуславским (1923). 
 + 
 +Закон «трех вторых» играет важнейшую роль в вакуумной электротехнике. С его помощью рассчитывают предельные токи в межэлектродных промежутках электронных ламп, а также при проектировании самых разнообразных источников пучков заряженных частиц. 
 + 
 +==== 3. Вывод закона «трех вторых» ==== 
 + 
 +Упрощённый вывод закона $\frac 32$ имеется в [[3.38|задаче 3.38]] задачника «Электродинамика в задачах. Ч. 1. Электродинамика частиц и полей.» //Меледин Г.В., Черкасский В.С.//, где при выводе рассматривается бесконечно тонкий катод.
  
 Измерение ВАХ диода в режиме закона трёх вторых (область II на {{:lab2:pic07.png?linkonly|рис. 7, б}}) и её построение в координатах $(U^{\frac{3}{2}}, I)$ Измерение ВАХ диода в режиме закона трёх вторых (область II на {{:lab2:pic07.png?linkonly|рис. 7, б}}) и её построение в координатах $(U^{\frac{3}{2}}, I)$